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천문학

우주 방사선의 법칙

by $%@#%@%$(* 2021. 2. 12.
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회전하는 거대한 물체는 주위의 시간과 움직임을 왜곡시킬 수 있다. 가까이 있는 물건의 캄파넬리 외. (2006c)는 궤도의 변화를 보고했다. 준원 궤도 시뮬레이션에서 BH의 스핀에 의해 발생한다. 이 장에서는 우리는 GW뿐만 아니라 궤도에서 BHs의 스핀 효과를 조사해왔다. 방사선 및 GR 캡처의 충격 파라미터입니다.회전 BH의 NR 시뮬레이션의 수렴도 점검되었다. 만약 우리가 BH의 궤도에 스핀 효과를 포함한다면, 스핀 방향과 크기는 관심사입니다. 파라미터 공간이 매우 넓기 때문에 커버하기가 어렵습니다. 모든 경우 따라서, 우리는 에 대한 복사 에너지의 의존성을 조사한다. 스핀 방향을 먼저 선택한 다음 동일한 질량 사례를 사용하여 유사한 분석을 수행합니다. 특정 방향에 대해 이 장에서는 질량비가 통일성으로 고정된다. 스핀 방향의 의존성을 확인하기 위해 스핀을 수정했습니다. 두 BH 모두에 대해 S/m2 = 0.5의 크기 및 90의 방향 변경 x, y, z 방향의 도 방향의 총 조합 수 is 21. 초기 궤도 각도 모멘텀은 플라이 바이(fly-by)를 제공하는 리닛 = 1.1로 고정됩니다. 모든 회전 조합의 궤도를 돌다 전체 각 모멘트는 다르지만 만약 우리가 회전각 모멘타를 고려한다면, 우리는 초기 궤도를 고정시킨다. 각 모멘타(각모멘타)를 사용하여 비복사 사례와 비교하십시오. 다음과 관련된 복사 에너지 및 각 모멘텀을 보여주는데요. 공전도와 스핀 각도 사이의 방향(D)의 내부 생성물 모멘텀 D = 2는 두 BH의 스핀이 모두 정렬되었음을 나타내며, D = -2는 두 BH의 스핀이 궤도 각도 운동량과 반반동임을 나타냅니다. 동일한 초기 궤도 각도 운동량에서, 반동맹 케이스는 더 많은 것을 방출한다. 에너지 및 각운동량과 정렬된 케이스가 더 적게 작용합니다. 회전 방향이 바뀔 때 궤도 방향에 직각이거나, 하나는 정렬되고 다른 하나는 정렬되지 않는다 (D = 0), GW 방사선의 양은 비직렬과 거의 같습니다. 반면에 PNCO는 NR의 결과와 다소 다른 결과를 제공합니다.

2.5까지의 스핀-스핀 커플링과 스핀-스핀 커플링의 궤도 수정에도 불구하고 PN을 고려한다(타고시 외 2001; 부오난노 외 2003; 페이 외 2006). 회전 효과를 과장합니다. 반정렬 케이스에 대해서는 방사선이 더 많고, 경우에 대해서는 더 적습니다. 정렬된 케이스 또한 D = 0에서 일관되지 않은 산란 값을 표시합니다. NR과 함께 더 높은 질량 다중극과 더 높은 PN 항을 가지고 있지 않습니다. 여기 고려된 것은 그것에 대한 책임이 있다. 초기 궤도 각운동량에서의 궤도 및 파동을 보여준다. 리닛 = 1.1이고 스핀 방향은 반동작이며 궤도와 정렬됩니다. 각운동량 방향 정렬 방지 스핀 케이스는 더 많은 권선 궤도를 제공합니다. 정렬된 스핀 케이스는 느슨하게 결합된 궤도를 보여줍니다. 그러므로 강점은 GW도 다르고, 정렬 방지 케이스에 강하며, 정렬에 약합니다. 인용한 바와 같이 스핀 방향의 다른 조합이 있는 경우 xy 평면에 구속되지 않고 z-방향 궤도를 표시합니다. 그러나 그들은 우리의 것이 아니다. 관심사는 복사 에너지 또는 각도의 측면에서 특별하지 않기 때문입니다. 추진력다음으로 정렬된(D = 2) 및 BH에 더 높은 스핀을 부과했습니다. GW 복사를 가장 많이, 그리고 가장 적게 하는 회전 방향(D = -2)입니다. 회전 속도가 매우 높기 때문에 다른 종류의 수치적 접근법이 필요하다. (Ruchline et al. 2014), 두 BH 모두에 대해 합리적으로 S/m2 = 0.9를 선택합니다. 수치 설정 시 사용할 수 있습니다.  방사선의서로 다른 초기에서의 복사 에너지와 각 모멘텀을 보여준다. 궤도 각도 모멘타 고정된 궤도 각도 운동량에서, 반정렬은 스핀 케이스는 더 많은 에너지와 각도의 모멘텀을 방출한다. 이것은 다음과 같은 궤도들과 관련이 있다. 반정렬 스핀의 궤도는 더 가까운 주변 거리를 제공한다. 사실상, 그들의 총각 모멘텀은 회전하지 않는 모멘텀보다 작다. 회전각 모멘텀으로 인한 경우 반면에 정렬된 스핀들은 고정 초기 궤도 각도 운동량에서 GW 복사량이 적습니다. 그 이유는 GW 복사 때문입니다. 주변 사람들은 더 멀리 떨어져 있다. 그러나 정렬된 스핀 케이스에서 더 많은 GW가 방출됩니다. 최고점 왜냐하면 그것의 궤도가 병합되기 전에 더 단단히 묶이고 빙빙 돌기 때문이다. 이는 캄파넬리 등의 결과와 일치한다. (2006c) 의 경우 준궤도 병합 후에도 병합된 BH는 더 많은 GW를 방출합니다. 병합된 BH가 자체적으로 안정되는 긴 링다운 단계를 거칩니다.충격 파라미터는 동일하지 않은 질량 사례와 동일한 방식으로 계산됩니다. 우리는 L에 대한 초기 궤도 각도 운동량과 복사 에너지를 대체한다. 및 E의 방정식. 다음과 관련된 충격 매개변수를 보여줍니다. 무한대의 상대 속도 충격 파라미터의 크기는 다음과 같이 분할됩니다. 매우 높은 속도 영역(v² & 0.1). 정렬 방지 스핀 케이스가 더 큰 충격을 줍니다. 파라미터와 정렬된 스핀 케이스는 더 작은 것을 제공합니다. 그러나, 이 사례들 중 어느 것이라도 EPO보다 작은 충격 파라미터를 제공하지 않습니다. EPO에 상대적인 정렬 및 정렬되지 않은 스핀 케이스의 충격 파라미터의 크기를 보여줍니다. PNCO는 다음과 같기 때문에 비교되지 않기 때문입니다. 스핀을 사용한 GR 캡처에 대한 잘못된 근사치를 보여주는 경우도 있는데요. 고정 v²에서 반동맹 케이스는 EPO와 더 큰 차이를 만드는 결과를 보여줍니다. 단, 다음과 같이 제한됩니다. 더 가까운 만남은 궤도 비행이 아니라 병합으로 이어지기 때문에 60% 정도입니다. 비충격 사례에 대한 충격 파라미터의 스핀 효과는 v² = 0.1까지 10%보다 크지 않습니다.

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